一個包含多重頻率的超聲波波前傳播到位于遠場區(qū)的尺寸為d的衍射體處時，這束超聲波已經近似等價于平面波。Adler和Whaley提出了一種干涉模型來解釋觀察到的頻譜變化，這種變化是由于缺陷對聲波的散射作用造成的。他們認為除了缺陷對反射波造成的鏡面反射外，缺陷邊緣處產生的Huygen二級球形子波之間的干涉可用來解釋人們所觀察到的頻譜特征。

圖6-17為干涉模型示意圖，設探頭軸線與反射體法線之間的夾角為θ。

當考慮兩列這樣的子波時，可以得到以下的干涉條件:

式中，為子波發(fā)生有效干涉時對應的頻率值；n是整數；e是介質中的聲速; d是缺陷直徑(假定缺陷處于探頭的遠場區(qū)內)；θ是探頭法線與缺陷之間的夾角(為了簡化起見，假定它們處于同一平面內)。

為了檢驗上述模型，建立了一套超聲波試驗系統(tǒng)，該裝置采用水浸方法，探頭距離試樣上表面152.4mm(6in)。一個2. 25MHz的硫酸鋰探頭激發(fā)出一個未經調制短脈沖的超聲波，該探頭同時作為發(fā)射和接收探頭使用(反射法)。由于采用了很高的阻尼，該探頭的發(fā)射頻帶為0. 5~4MHz。通過設置閘門，可以選取特定的反射波，其頻譜由頻譜分析器給出。對于每一個θ 值，將實驗所得的干涉極大值之間的頻率間隔與干涉模型計算得到的結果進行比較。

圖6-18給出了直徑為3.2mm(0.125in)的反射體頻譜極大值之間頻率間隔的理論計算值和實測值。當角度θ較小時，理論計算值和實測值之間存在偏差的原因為:此時，鏡面反射波比較強，它與干涉波相互疊加造成干涉峰值的觀察比較困難。

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